[物理学与PDEs]第2章习题12 严格凸性的转换

设 $L=L(\xi_0,\xi_1,\cdots,\xi_n)$ 关于变量 $\xi_0>0,\xi_1,\cdots,\xi_n$ 为严格凸的. 证明函数 $$\bex M=\cfrac{1}{\xi_0}L(\xi_0,\xi_1,\cdots,\xi_n) \eex$$ 关于变量 $$\bex \eta_0=\cfrac{1}{\xi_0},\quad \xi_1=\cfrac{\xi_1}{\xi_0},\cdots,\eta_n=\cfrac{\xi_n}{\xi_0} \eex$$ 是严格凸的.

 

证明: 仅对 $n=1$ 的情形加以证明. 先给出 $$\bex M=\eta_0 L\sex{\cfrac{1}{\eta_0},\cfrac{\eta_1}{\eta_0}}. \eex$$ 于是 $$\beex \bea M_{\eta_0}&=L+\eta_0 \sez{L_{\xi_0}\sex{-\cfrac{1}{\eta_0^2}} +L_{\xi_1}\sex{-\cfrac{\eta_1}{\eta_0^2}}}\\ &=L-\cfrac{1}{\eta_0}L_{\xi_0} -\cfrac{\eta_1}{\eta_0}L_{\xi_1},\\ M_{\eta_1}&=\eta_0L_{\xi_1}\cfrac{1}{\eta_0} =L_{\xi_1}; \eea \eeex$$ $$\beex \bea M_{\eta_0\eta_1} &=L_{\xi_0}\sex{-\cfrac{1}{\eta_0^2}} +L_{\xi_1}\sex{-\cfrac{\eta_1}{\eta_0^2}}\\ &\quad+\cfrac{1}{\eta_0^2}L_{\xi_0}-\cfrac{1}{\eta_0}\sez{ L_{\xi_0\xi_0}\sex{-\cfrac{1}{\eta_0^2}} +L_{\xi_0\xi_1}\sex{-\cfrac{\eta_1}{\eta_0^2}} }\\ &\quad+\cfrac{\eta_1}{\eta_0^2}L_{\xi_1} -\cfrac{\eta_1}{\eta_0^2} \sez{ L_{\xi_0\xi_1}\sex{-\cfrac{1}{\eta_0^2}} +L_{\xi_1\xi_1}\sex{-\cfrac{\eta_1}{\eta_0^2}} }\\ &=\cfrac{1}{\eta_0^3}\sex{ L_{\xi_0\xi_0} +2\eta_1L_{\xi_0\xi_1}+\eta_1^2L_{\xi_1\xi_1} }\\ &=\cfrac{1}{\eta_0^3} \sex{\ba{cc}1& \eta_1 \ea} \sex{\ba{cc} L_{\xi_0\xi_0}&L_{\xi_0\xi_1}\\ L_{\xi_0\xi_1}&L_{\xi_1\xi_1} \ea} \sex{\ba{cc} 1\\ \eta_1 \ea}\\ &>0, \eea \eeex$$ $$\beex \bea M_{\eta_0\eta_1} &=M_{\eta_1\eta_0}=L_{\xi_1\xi_0}\sex{-\cfrac{1}{\eta_0^2}} +L_{\xi_1\xi_1}\sex{-\cfrac{\eta_1}{\eta_0^2}}\\ &=-\cfrac{1}{\eta_0^2}\sex{L_{\xi_0\xi_1}+\eta_1 L_{\xi_1\xi_1}},\\ M_{\eta_1\eta_1}&=\cfrac{1}{\eta_0}L_{\xi_1\xi_1}; \eea \eeex$$ $$\beex \bea M_{\eta_0\eta_0}M_{\eta_1\eta_1}-M_{\eta_0\eta_1}^2 &=\cfrac{1}{\eta_0^4} \sex{L_{\xi_0\xi_0}+2\eta_1L_{\xi_0\xi_1}+\eta_1^2L_{\xi_1\xi_1}}L_{\xi_1\xi_1}\\ &\quad -\cfrac{1}{\eta_0^4} \sex{L_{\xi_0\xi_1}^2+2\eta_1L_{\xi_0\xi_1L_{\xi_1\xi_1} +\eta_1^2L_{\xi_1\xi_1}^2}}\\ &=\cfrac{1}{\eta_0^4}L_{\xi_0\xi_0}L_{\eta_1\eta_1}\\ &>0. \eea \eeex$$

 

时间: 2024-10-19 13:41:06

[物理学与PDEs]第2章习题12 严格凸性的转换的相关文章

[物理学与PDEs]第1章习题12 Coulomb 规范下电磁场的标势、矢势满足的方程

试给出在 Coulomb 规范下, 电磁场的标势 $\phi$ 与矢势 ${\bf A}$ 所满足的方程.   解答: 真空中的 Maxwell 方程组为 $$\bee\label{1_10_12:eq} \bea \Div{\bf E}&=\cfrac{\rho}{\ve_0},\\ \rot{\bf E}&=-\cfrac{\p{\bf B}}{\p t},\\ \Div{\bf B}&=0,\\ \rot{\bf B}&=\mu_0\sex{\ve_0\cfrac{\

[物理学与PDEs]第2章习题参考解答

[物理学与PDEs]第2章习题1 无旋时的 Euler 方程   [物理学与PDEs]第2章习题2 质量力有势时的能量方程   [物理学与PDEs]第2章习题3 Laplace 方程的 Neumann 问题   [物理学与PDEs]第2章习题4 习题 3 的变分   [物理学与PDEs]第2章习题5 正应力的平均值   [物理学与PDEs]第2章习题6 有旋的 Navier-Stokes 方程组   [物理学与PDEs]第2章习题7 一维不可压理想流体的求解   [物理学与PDEs]第2章习题8

[物理学与PDEs]第1章习题参考解答

[物理学与PDEs]第1章习题1 无限长直线的电场强度与电势   [物理学与PDEs]第1章习题2 均匀带电球面的电场强度与电势   [物理学与PDEs]第1章习题3 常场强下电势的定解问题   [物理学与PDEs]第1章习题4 偶极子的极限电势   [物理学与PDEs]第1章习题5 偶极子的电场强度   [物理学与PDEs]第1章习题6 无限长载流直线的磁场   [物理学与PDEs]第1章习题7 载流线圈的磁场   [物理学与PDEs]第1章习题8 磁场分布 $\ra$ 电流分布    [物理

[物理学与PDEs]第4章习题参考解答

[物理学与PDEs]第4章习题1 反应力学方程组形式的化约 - 动量方程与未燃流体质量平衡方程   [物理学与PDEs]第4章习题2 反应力学方程组形式的化约 - 能量守恒方程   [物理学与PDEs]第4章习题3 一维理想反应流体力学方程组的数学结构   [物理学与PDEs]第4章习题4 一维理想反应流体力学方程组的守恒律形式及其 R.H. 条件

[物理学与PDEs]第3章习题参考解答

[物理学与PDEs]第3章习题1 只有一个非零分量的磁场   [物理学与PDEs]第3章习题2 仅受重力作用的定常不可压流理想流体沿沿流线的一个守恒量   [物理学与PDEs]第3章习题3电磁场的矢势在 Lorentz 规范下满足的方程   [物理学与PDEs]第3章习题4 理想磁流体的能量守恒方程   [物理学与PDEs]第3章习题5 一维理想磁流体力学方程组的数学结构   [物理学与PDEs]第3章习题6 Lagrange 坐标下的一维理想磁流体力学方程组的数学结构   [物理学与PDEs]

[物理学与PDEs]第4章习题4 一维理想反应流体力学方程组的守恒律形式及其 R.H. 条件

写出在忽略粘性与热传导性, 即设 $\mu=\mu'=\kappa=0$ 的情况, 在 Euler 坐标系下具守恒律形式的一维反应流动力学方程组. 由此求出在解的强间断线上应满足的 R.H. 条件 (见第二章 $\S 4$), 并证明越过强间断线, 函数 $Z$ 保持连续.   解答:   (1)  具守恒律形式的一维反应流动力学方程组为 $$\beex \bea \cfrac{\p \rho}{\p t}+\cfrac{\p}{\p x}(\rho u)&=0,\\ \cfrac{\p}{\p

[物理学与PDEs]第5章习题3 第二 Piola 应力张量的对称性

试证明: 在物质描述下, 动量矩守恒定律等价于第二 Piola 应力张量的对称性.   证明: 由 $$\beex \bea \int_{G_t}\rho\sex{{\bf y}\times\cfrac{\rd {\bf v}}{\rd t}}\rd y &=\int_{G_0} \rho_0\sex{{\bf y}\times\cfrac{\p {\bf v}}{\p t}}\rd x,\\ \int_{S_t} ({\bf y}\times{\bf \sigma})\rd S_t&=\

[物理学与PDEs]第1章习题5 偶极子的电场强度

试计算由习题 4 给出的电偶极子的所形成的电场的电场强度. 解答: $$\beex \bea {\bf E}(P)&=\cfrac{1}{4\pi\ve_0} \sez{\cfrac{-q}{r_{P_0P}^3}{\bf r}_{P_0P}+\cfrac{q}{r_{P_1P}^3}{\bf r}_{P_1P}}\\ &=\cfrac{q}{4\pi \ve_0} \sez{ \sex{-\cfrac{1}{r_{P_0P}^3}+\cfrac{1}{r_{P_0P}^3}}{\bf r

[物理学与PDEs]第3章习题3电磁场的矢势在 Lorentz 规范下满足的方程

设 $\phi$ 及 ${\bf A}$ 分别为电磁场的标势及矢势 (见第一章 $\S$ 6). 试证明: 若 $\phi$ 及 ${\bf A}$ 满足条件 $$\bex \phi+\cfrac{1}{\sigma \mu_0}\Div{\bf A}=0, \eex$$ 则方程 (2. 32) 可写为如下的形式: $$\bex \cfrac{\p {\bf A}}{\p t}={\bf u}\times\rot{\bf A}+\cfrac{1}{\sigma\mu_0}\lap{\bf A}.